電流

電流; electric current
量記号	I, J
次元	I
種類	スカラー
SI単位	アンペア (A)
CGS‐emu	ビオ (単位) (Bi)・アブアンペア (abA)
CGS‐esu	スタットアンペア (statA)
プランク単位	プランク電流
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電流（でんりゅう、英: electric current）は、通常は、電荷群が連続的に動く現象をいう。電荷の運動に伴い起こる電気量の巨視的な移動^{[注釈 1]}。

概要

「正電荷の流れる向きが電流の向き」と定めてある。

電流の担い手となるキャリア（電荷担体）には電子・陽子・正孔などがある。

金属製電線、炭素製抵抗器、真空管においては、電流は電子の流れである。
バッテリー（鉛蓄電池）、電解コンデンサ（en:electrolytic capacitor）、ネオン管においては電流はイオンの流れであり、正の電荷（positive）と負の電荷（negative）の両方である（それぞれ逆方向に流れている）。
（水素）燃料電池や氷においては、電流は陽子の流れである。
半導体においては、電流は正孔（の移動）でありえる。

仮に電流の流れる向きを「電子の流れる向き」と定義してしまうと、人体や氷を流れる電流は「向きを持たない」ことになってしまうので、電流の流れる向きはキャリアと独立に定めなければならない。歴史上の経緯からそれは正電荷の流れる向きとされているので、キャリアが電子である場合には電流と電子の流れる向きは一致しないが、これは何ら矛盾した状況ではない^{[注 1]}。

物理量としての電流（「電流の強さ」とも言う）は、向き付け可能性曲面 $S$ と $S$ 上の法線ベクトル ${\boldsymbol {n}}$ を定めた上で、電流密度を面積分して「曲面 $S$ を貫く ${\boldsymbol {n}}$ 向きを正とした電流 $I_{S,{\boldsymbol {n}}}$ 」と表現せねばならない^{[疑問点 – ノート]}。したがって、導線中に仮想的に考えたメビウスの帯を通る電流の強さは定義されない。 $S$ は特に断りがなければ導線の断面を指すが、どちら向きをプラスとするかは必ず宣言する必要があり、回路図では矢印がその役割を果たす。このように誤解の恐れがないようにすれば、面積分の値を単に $I$ と書くことができる^{[注 2]}。

国際単位系では電流の単位はアンペアであり、電気素量 $e$ を用いて次のように定義される。

1\mathrm {~A} =\left({\frac {e}{1.602176634\times 10^{-19}}}\right)\mathrm {s} ^{-1}

磁場

{\boldsymbol {B}}

中にある電流の微小部分（電流素片^{[注 3]}）

d{\boldsymbol {s}}

は、その中の電荷がローレンツ力を受けることで全体として

Id{\boldsymbol {s}}\times {\boldsymbol {B}}

のアンペール力を受ける。電流はマクスウェルの方程式に従って磁場を生起する^{[注 4]} ので、真空中に

1\mathrm {~m}

の間隔で平行に配置された同じ大きさの二本の直線電流は互いにアンペール力を及ぼし合い、2019年までの国際単位系ではそれが

1\mathrm {~m}

あたり

2\times 10^{-7}\mathrm {~N}

となる電流の大きさを

1\mathrm {~A}

と定義していた。

時間によって流れる向きと大きさが変化しない電流を直流、流れる向きは変化せず大きさが周期的に変化する電流を脈流、流れる向きも大きさも周期的に変化する電流を交流という。直流以外の電流の大きさの指標として絶対値平均（平均値）や二乗平均平方根（実効値）が使われる。このように電流が時間変化すると、ファラデーの電磁誘導の法則と合わせて電場と磁場が互いに直交するように電磁波（光）が伝播する。

電荷はミクロには離散的だが、マクロには流体のように連続的なものとして近似できる。

電気回路において電流は向きと大きさを持つ。

分類

直流・交流・脈流

詳細は「直流」、「交流」、および「脈流」を参照

電流は向きと大きさの時間変化の仕方によって次のように分類される：

直流（英: direct current, 略記：DC）: 向きが一定の電流。
脈流（英: pulsating current）: 向きが一定で大きさが時間とともに周期的に変化する電流。
交流（英: alternating current, 略記：AC）: 向きが時間とともに周期的に交代し、大きさが時間とともに周期的に変化する電流。

変位電流

詳細は「変位電流」を参照

アンペールの法則 $\mathrm {rot} {\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {j}}$ は $\mathrm {div} {\boldsymbol {j}}=\mathrm {div} (\mathrm {rot} {\boldsymbol {H}})=0$ を導き、これを満たす電流を定常電流という。連続方程式より定常電流の電荷分布は時間変化しない。非定常電流を含んでいても成り立つのはマクスウェル＝アンペールの法則 $\mathrm {rot} {\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {j}}+\partial _{t}{\boldsymbol {D}}$ であり、右辺の第二項を変位電流という。このことは、コンデンサーの充電過程で導線の周りにアンペールの法則を適用する際に曲面がコンデンサーの間を通るようにするか否かで磁場が変わってしまうことからも、点電荷から放出される球対称な電流分布の「赤道」にアンペールの法則を適用する際に “北半球” と “南半球” で磁場が逆になってしまうことからも示唆される。

注意すべきこととして、非定常電流の場合は「電流がつくる磁場」や「変位電流がつくる磁場」といった表現はそもそも無意味であって、磁場との関係において電流と変位電流は不可分のものであり、ビオ＝サバールの法則で計算される磁場には変位電流の効果が自動的に織り込まれている。

自由電流・束縛電流

物質中の電磁気学では、誘電分極によって生じる分極電流 $\partial _{t}{\boldsymbol {P}}$ と、磁化によって生じる磁化電流 $\mathrm {rot} {\boldsymbol {M}}$ から成る束縛電流を電流（自由電流）に付け加える必要がある。なお、たとえば磁化電流の場合であれば、実際の磁石の中の電流はあくまでも磁性原子の電子スピンや電子軌道などに沿って分布して流れているのであって、マクロに見れば隣接する内部電流が互いに相殺されて無視され、最外壁に出来たものは打ち消されずに漏れ出てくるという事情に注意されたい。

理論

微小体積 $dV$ の領域に含まれる電荷 $dq$ が $\rho dV$ と等しくなるように電荷密度 $\rho$ が定義され、次のようにディラックのデルタ関数を用いて表される。

\rho =\sum _{a}q_{a}\delta ({\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}_{a})

ただし和は領域内のすべてにわたり、

{\boldsymbol {r}}_{a}

は電荷

q_{a}

の位置ベクトルである。ここで

dq=\rho dV

の両辺に

dx^{\mu }

を掛けると

dqdx^{\mu }=\rho dVdx^{\mu }=\rho dVdt{\frac {dx^{\mu }}{dt}}

となり、左辺は4元ベクトルであり右辺の

dVdt

がスカラーなので、4元電流密度

j^{\mu }=\rho {\frac {dx^{\mu }}{dt}}=(c\rho ,{\boldsymbol {j}})

は4元ベクトルであり、

{\boldsymbol {j}}=\rho {\boldsymbol {v}}

を電流密度という。電荷保存則から次の連続の方程式が従う。

\partial _{\mu }j^{\mu }=\mathrm {div} {\boldsymbol {j}}+{\frac {\partial \rho }{\partial t}}=0

向き付けられた曲面

{\vec {S}}

を貫く電流

I_{\vec {S}}

は次の面積分で定義される。

I_{\vec {S}}=\int _{S}{\boldsymbol {j}}\cdot d{\boldsymbol {S}}

電流密度はホッジ双対を用いて

{\boldsymbol {J}}=\star {\boldsymbol {j}}

という擬2次微分形式と、電荷密度は考えている正規直交基底

{\boldsymbol {e}}_{1},{\boldsymbol {e}}_{2},{\boldsymbol {e}}_{3}

を用いて

{\widehat {\rho }}=\rho {\boldsymbol {e}}_{1}\wedge {\boldsymbol {e}}_{2}\wedge {\boldsymbol {e}}_{3}

という擬3次微分形式と見ることができる。

電流の速度

一般に「電流の速度」という語には次の3種類の意味がある。

ドリフト電流: キャリアの速度の平均。一般的に電流が $I=enS|{\boldsymbol {v}}_{\text{d}}|$ と表せる（ $n$ はキャリア数密度）。
キャリアの運動速度: 個々のキャリアの速さ。電子の速度。
電場変化の伝播速度: 電流の伝播速度。電気信号の伝達速度。概ね光速と等しい。

日常的に使われる導線であれば、ドリフト速度は毎秒数ミリ程度、キャリアの運動速度は高々フェルミ面（一般的には光速の0.5%程度）、電場変化の伝播速度は光速である。したがって「電流の速度は光速である」といった説明は「電場変化の伝播速度が光速なので電流も光速で伝わる」と解釈されるべきだが、一方で「導線中の電子の速度が光速」とする説明は誤りである。実際、電子などの質量あるキャリアが光速やそれに近い速度で動くと静止エネルギー

E={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1-(v/c)^{2}}}}

が極めて大きな量となり不合理である。

メカニズム

詳細は「バンド理論」を参照

金属

固体の電気伝導性のある金属には、伝導電子に由来する移動可能な自由電子がある。それらの電子は金属格子に束縛されているが、個々の原子には束縛されていない。外部から電場が適用されなくとも、それらの電子は熱エネルギーの作用で無作為に動いている。しかしそれらの動きを平均すると、単なる金属内の電流は全体としてはゼロになっている。電線を輪切りにするような方向のある面を想定したとき、その面の一方からもう一方へ移動する電子の個数（時間も任意）は平均すると逆方向に移動する電子の個数と同じになっている。

金属以外

真空においては、イオンや電子のビームを形成できる。他の伝導性の媒体では、正の電荷と負の電荷を帯びた両方の粒子が流れを作り、電流を生じさせる。例えば電解液における電流は、電荷を帯びた原子（イオン）の流れであり、正のイオンと負のイオンの両方が存在している。鉛蓄電池のような電気化学的な電池では、正の水素イオン（陽子）が一方向に流れ、負の硫酸イオンが反対方向に流れることで電流が生じる。火花やプラズマに生じる電流は、電子と同時に正および負のイオンも流れている。P型半導体では、電流を正孔の流れと見ることもできる。正孔は、半導体結晶内で価電子帯の電子が不足した状態を表したものである。

安全性

電流が人体の近くで扱われる際には感電の危険がある。

落雷や電車架線への接触のように高電圧かつ大電流^{[注 5]} のときには熱傷を招く。

また心臓や脳に流れた場合は熱傷とは別に心停止といった機能不全を引き起こしうる。そのため、特に周波数が心拍数や脳波に近い条件の交流電源は低電圧であっても危険とされる。

感電により人体に及ぼされる損害の程度は、接触した部位や、接触部の表面積と濡れ状態、電圧/電流および周波数などに左右される。100 V 50/60 Hzの日本国内一般家庭電源は、乾いた状態で一瞬触る程度であれば触れた部分にしびれを感じる程度だが、変圧器を使っている場合や、水場では注意を要する。

また、感電とは別に、電流によって生じる熱の危険もある。送電線が過負荷に陥ると高温となり火災の原因にもなりうる。小さなボタン電池と金属製の硬貨をポケットに入れておいたために、それらの接触によって電流が生じ、焼け焦げを生じることもある。ニッケル・カドミウム蓄電池、ニッケル・水素充電池、リチウム電池は特に内部抵抗が小さいため、取り扱いに注意を要する。

脚注

注記

^ 電気量というのは、電磁気現象を引起すもととなる実体である電荷の量であり、シャルル＝オーギュスタン・ド・クーロンが電荷間に働く力を測定することにより導入した量。（出典:ブリタニカ国際大百科事典小項目事典【電気量】）

^ たしかに電子の電荷を $e<0$ とする流儀は存在するが、それはあくまでも「電荷の正負の定め方」であって直接的には「電流の流れる向きの定め方」ではない。
^ $I$ は「電流の強さ」を意味する intensité du courant の頭文字から来ている。電気工学では電流を $i$ で表すことがあり、誤解のないように虚数単位を j と書く慣習がある。
^ 電荷素片は実在するが電流素片は実在しない。詳しくは前野 (2010) の pp. 198-199 を参照せよ。
^ これを利用する電流センサや架線電流計、計器用変流器などは、電流計や検流計とは違って回路の特性を変えずに電流を測ることができる。
^ 「高圧電流」は誤用であり、それぞれ「高電圧」「大電流」と表現する。そもそも「高電圧で流れる電流」は大電流とは限らない。

出典

^ ^a ^b 『日本大百科全書』【電流】
^ 森北出版『化学辞典第2版』
^ “The Truth About Electricity”. William Kibbe. 2021年7月29日閲覧。
^ ^a ^b ^c ^d “electricity - Why is the charge naming convention wrong?”. Physics Stack Exchange. 2021年7月30日閲覧。
^ “electricity - Why is the charge naming convention wrong?”. Physics Stack Exchange. 2021年7月30日閲覧。
^ 国際度量衡局（BIPM）. “国際単位系（SI）第 9 版（2019）日本語版”. 国立研究開発法人産業技術総合研究所計量標準総合センター. 2021年7月29日閲覧。
^ 前野昌弘 2010, p. 280.
^ 前野昌弘 2010, p. 296.
^ 北野正雄「変位電流をめぐる混乱について」『大学の物理教育』第27巻第1号、日本物理学会、2021年3月、22-25頁、CRID 1390006221183852544、doi:10.11316/peu.27.1_22、ISSN 1340993X。
^ 武内, 修. “静止物体中の Maxwell の方程式”. 2021年7月31日閲覧。
^ 岡部, 洋一. “電磁気学”. 2021年7月31日閲覧。
^ Landau, L. D.; Lifshitz, E. M. (1975). The Classical Theory of Fields (4th ed.). Pergamon Press
^ 新井朝雄 2003, p. 296.
^ 谷村, 省吾 (2015). “電磁気の幾何学と単位系” (PDF). QUATUO研究会 4.
^ 北野, 正雄. “電磁気学におけるパリティについて”. 2021年8月8日閲覧。
^ 前野昌弘 2010, p. 169.
^ 井野, 明洋. “固体物理学 I 講義ノート：第4章”. 2021年7月31日閲覧。

参考文献

新井朝雄『物理現象の数学的諸原理 : 現代数理物理学入門』共立出版、2003年。ISBN 4320017269。全国書誌番号:20381969。
清水明『熱力学の基礎』東京大学出版会、2007年。ISBN 9784130626095。全国書誌番号:21221045。
前野昌弘『よくわかる電磁気学』東京図書、2010年。ISBN 9784489020711。全国書誌番号:21752278。

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